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CINECA IRIS Institutional Research Information System
From the analysis of a data sample corresponding to an integrated luminosity of 4.63 pb-1 taken during the 1990 run of LEP at centre of mass energies between 88.2 GeV an 94.2 GeV, the tau decays tau- --> e-nu(e)nu(tau)BAR, tau- --> mu-nu(mu)nu(tau)BAR, tau- --> pi-(K-)nu(tau), tau- --> rho-nu(tau) and their charge conjugates have been studied. The following branching ratios have been measured; BR (tau- --> e-nu(e)nu(tau)BAR) = 18.6+/-0.8 (stat.)+/-0.6 (sys.)%, BR (tau- --> mu-nu(mu)nu(tau)BAR) = 17.4+/-0.7+/-0.6%, BR (tau- --> pi-(K-)nu(tau)) = 11.9+/-0.7+/-0.7%, BR (tau- --> rho-nu(tau)) = 22.4+/-0.8+/-1.3%, in good agreement with world averages. The measured electronic and muonic branching ratios lead to a measurement of the strong coupling constant, alpha(s)(m(tau)) = 0.26 +0.09/-0.12. Extrapolating the alpha(s) value from m(tau) to m(Z) yields alpha(s)(m(Z)) = 0.109 +0.012/-0.028. The average polarization P(tau) of taus produced in Z --> tau+tau- decays has also been measured using the above decay modes. The weighted mean of the polarizations obtained from the four decay modes is P(tau) = -0.24+/-0.07. This value of P(tau) gives, in the improved Born approximation, a ratio between the axial and vector coupling constants of the tau of v(tau)/a(tau) = 0.12+/-0.04, and hence a value of the effective electroweak mixing parameter sin2-theta(w)(m(Z)2) = 0.220+/-0.009.
A Study of the Decays of Tau Leptons Produced On the Z-resonance At Lep
P. ABREU;W. ADAM;T. ADYE;E. AGASI;G. D. ALEKSEEV;P. ALLEN;S. ALMEHED;S. J. ALVSVAAG;U. AMALDI;E. G. ANASSONTZIS;A. ANDREAZZA;P. ANTILOGUS;W. D. APEL;R. J. APSIMON;B. ASMAN;J. E. AUGUSTIN;A. AUGUSTINUS;P. BAILLON;P. BAMBADE;F. BARAO;R. BARATE;G. BARBIELLINI;D. Y. BARDIN;A. BARONCELLI;O. BARRING;J. A. BARRIO;W. BARTL;M. J. BATES;M. BATTAGLIA;M. BAUBILLIER;K. H. BECKS;C. J. BEESTON;M. BEGALLI;P. BEILLIERE;Y. BELOKOPYTOV;P. BELTRAN;D. BENEDIC;M. BERGGREN;D. BERTRAND;F. BIANCHI;M. S. BILENKY;P. BILLOIR;J. BJARNE;D. BLOCH;S. BLYTH;V. BOCCI;P. N. BOGOLUBOV;T. BOLOGNESE;M. BONESINI;W. BONIVENTO;P. S. L.;P. BORGEAUD;G. BORISOV;H. BORNER;C. BOSIO;B. BOSTJANCIC;S. BOSWORTH;O. BOTNER;B. BOUQUET;C. BOURDARIOS;T. J. V.;M. BOZZO;S. BRAIBANT;P. BRANCHINI;K. D. BRAND;R. A. BRENNER;H. BRIAND;C. BRICMAN;R. C. A.;N. BRUMMER;J. M. BRUNET;L. BUGGE;T. BURAN;H. BURMEISTER;J. A. M.;M. CACCIA;M. CALVI;A. J. CAMACHO;ROZAS;T. CAMPORESI;V. CANALE;F. CAO;F. CARENA;L. CARROLL;C. CASO;E. CASTELLI;M. V. C.;A. CATTAI;F. R. CAVALLO;L. CERRITO;V. CHABAUD;A. CHAN;P. CHARPENTIER;L. CHAUSSARD;J. CHAUVEAU;P. CHECCHIA;G. A. CHELKOV;L. CHEVALIER;P. CHLIAPNIKOV;V. CHOROWICZ;J. T. M.;CIRIO, Roberto;M. P. CLARA;P. COLLINS;J. L. CONTRERAS;R. CONTRI;E. CORTINA;G. COSME;F. COUCHOT;H. B. CRAWLEY;D. CRENNELL;G. CROSETTI;M. CROZON;J. C. MAESTRO;S. CZELLAR;S. DAGORET;E. DAHLJENSEN;B. DALMAGNE;M. DAM;G. DAMGAARD;G. DARBO;E. DAUBIE;A. DAUM;P. D. DAUNCEY;M. DAVENPORT;P. DAVID;W. DASILVA;C. DEFOIX;D. DELIKARIS;B. A. DELLARICCIA;S. DELORME;P. DELPIERRE;N. DEMARIA;A. DEANGELIS;M. DEBEER;H. DEBOECK;W. DEBOER;C. DECLERCQ;M. D. M.;N. DEGROOT;C. DELAVAISSIERE;B. DELOTTO;A. DEMIN;H. DIJKSTRA;L. DICIACCIO;F. DJAMA;J. DOLBEAU;M. DONSZELMANN;K. DOROBA;M. DRACOS;J. DREES;M. DRIS;Y. DUFOUR;L. O. EEK;P. A. M.;R. EHRET;T. EKELOF;G. EKSPONG;A. E. PEISERT;J. P. ENGEL;D. FASSOULIOTIS;T. A. FEARNLEY;M. FEINDT;A. FENYUK;M. F. ALONSO;A. FERRER;T. A. FILIPPAS;A. FIRESTONE;H. FOETH;E. FOKITIS;F. FONTANELLI;K. A. J.;B. FRANEK;P. FRENKIEL;D. C. FRIES;A. G. FRODESEN;R. FRUHWIRTH;F. FULDAQUENZER;K. FURNIVAL;H. FURSTENAU;J. FUSTER;G. GALEAZZI;D. GAMBA;C. GARCIA;J. GARCIA;C. GASPAR;U. GASPARINI;P. GAVILLET;E. N. GAZIS;J. P. GERBER;P. GIACOMELLI;R. GOKIELI;B. GOLOB;V. M. GOLOVATYUK;L. J. G.;A. GOOBAR;G. GOPAL;M. GORSKI;V. GRACCO;A. GRANT;F. GRARD;E. GRAZIANI;G. GROSADIDIER;E. GROSS;P. GROSSEWIESMANN;B. GROSSETETE;S. GUMENYUK;J. GUY;U. HAEDINGER;F. HAHN;M. HAHN;S. HAIDER;Z. HAJDUK;A. HAKANSSON;A. HALLGREN;K. HAMACHER;G. H. DEMONCHENAULT;W. HAO;F. J. HARRIS;T. HENKES;J. J. HERNANDEZ;P. HERQUET;H. HERR;T. L. HESSING;I. HIETANEN;C. O. HIGGINS;E. HIGON;H. J. HILKE;S. D. HODGSON;T. HOFMOKL;R. HOLMES;S. O. HOLMGREN;D. HOLTHUIZEN;P. F. HONORE;J. E. HOOPER;M. HOULDEN;J. HRUBEC;P. O. HULTH;K. HULTQVIST;P. IOANNOU;D. ISENHOWER;P. S. IVERSEN;J. N. JACKSON;P. JALOCHA;G. JARLSKOG;P. JARRY;B. JEANMARIE;E. K. JOHANSSON;D. JOHNSON;M. JONKER;L. JONSSON;P. JUILLOT;G. KALKANIS;G. KALMUS;F. KAPUSTA;M. KARLSSON;E. KARVELAS;S. KATSANEVAS;E. C. KATSOUFIS;R. KERANEN;J. KESTEMAN;B. A. KHOMENKO;N. N. KHOVANSKI;B. KING;J. J. KJAER;H. KLEIN;W. KLEMPT;A. KLOVNING;P. KLUIT;A. KOCHMEHRIN;J. H. KOEHNE;B. KOENE;P. KOKKINIAS;M. KOPF;K. KORCYL;A. V. KORYTOV;V. KOSTIOUKHINE;C. KOURKOUMELIS;O. KOUZNETSOV;P. H. KRAMER;J. KROLIKOWSKI;I. KRONKVIST;J. KRSTIC;U. KRUENERMARQUIS;W. KRUPINSKI;K. KULKA;K. KURVINEN;C. LACASTA;C. LAMBROPOULOS;J. W. LAMSA;L. LANCERI;V. LAPIN;J. P. LAUGIER;R. LAUHAKANGAS;G. LEDER;F. LEDROIT;R. LEITNER;Y. LEMOIGNE;J. LEMONNE;G. LENZEN;V. LEPELTIER;J. M. LEVY;E. LIEB;D. LIKO;E. LILLETHUN;J. LINDGREN;R. LINDNER;A. LIPNIACKA;I. LIPPI;B. LOERSTAD;M. LOKAJICEK;J. G. LOKEN;A. LOPEZFERNANDEZ;M. A. L.;M. LOS;D. LOUKAS;J. J. LOZANO;P. LUTZ;L. LYONS;G. MAEHLUM;J. MAILLARD;A. MALTEZOS;F. MANDL;J. MARCO;M. MARGONI;J. C. MARIN;A. MARKOU;T. MARON;S. MARTI;L. MATHIS;F. MATORRAS;C. MATTEUZZI;G. MATTHIAE;M. MAZZUCATO;M. MCCUBBIN;R. MCKAY;R. MCNULTY;G. MEOLA;C. MERONI;W. T. MEYER;M. MICHELOTTO;I. MIKULEC;W. A. MITAROFF;G. V. MITSELMAKHER;U. MJOERNMARK;T. MOA;R. MOELLER;K. MOENIG;M. R. MONGE;P. MORETTINI;H. MUELLER;W. J. MURRAY;B. MURYN;G. MYATT;F. NARAGHI;F. L. NAVARRIA;P. NEGRI;B. S. NIELSEN;B. NIJJHAR;V. NIKOLAENKO;P. E. S.;P. NISS;V. OBRAZTSOV;A. G. OLSHEVSKI;R. ORAVA;A. OSTANKOV;K. OSTERBERG;A. OURAOU;M. PAGANONI;R. PAIN;H. PALKA;T. D. PAPADOPOULOU;L. PAPE;A. PASSERI;M. PEGORARO;J. PENNANEN;V. PEREVOZCHIKOV;M. PERNICKA;A. PERROTTA;A. PETROLINI;T. E. PETTERSEN;F. PIERRE;M. PIMENTA;O. PINGO;M. E. POL;G. POLOK;P. POROPAT;P. PRIVITERA;A. PULLIA;D. RADOJICIC;S. RAGAZZI;P. N. RATOFF;A. L. READ;N. G. REDAELLI;M. REGLER;D. REID;P. B. RENTON;L. K. RESVANIS;F. RICHARD;M. RICHARDSON;J. RIDKY;G. RINAUDO;I. RODITI;ROMERO, Alessandra;I. RONCAGLIOLO;P. RONCHESE;C. RONNQVIST;E. I. ROSENBERG;S. ROSSI;U. ROSSI;E. ROSSO;P. ROUDEAU;T. ROVELLI;W. RUCKSTUHL;V. RUHLMANN;A. RUIZ;K. RYBICKI;H. SAARIKKO;Y. SACQUIN;G. SAJOT;J. SALT;J. SANCHEZ;M. SANNINO;S. SCHAEL;H. SCHNEIDER;M. A. E.;G. SCIOLLA;F. SCURI;A. M. SEGAR;R. SEKULIN;M. SESSA;G. SETTE;R. SEUFERT;R. C. SHELLARD;I. SICCAMA;P. SIEGRIST;S. SIMONETTI;F. SIMONETTI;A. N. SISAKIAN;T. B. SKAALI;G. SKJEVLING;G. SMADJA;G. R. SMITH;R. SOSNOWSKI;T. S. SPASSOFF;E. SPIRITI;S. SQUARCIA;H. STAECK;C. STANESCU;S. STAPNES;G. STAVROPOULOS;F. STICHELBAUT;A. STOCCHI;J. STRAUSS;J. STRAVER;R. STRUB;M. SZCZEKOWSKI;M. SZEPTYCKA;P. SZYMANSKI;T. TABARELLI;S. TAVERNIER;O. TCHIKILEV;G. E. THEODOSIOU;A. TILQUIN;J. TIMMERMANS;V. G. TIMOFEEV;L. G. TKATCHEV;T. TODOROV;D. Z. TOET;O. TOKER;E. TORASSA;L. TORTORA;M. T. TRAINOR;D. TREILLE;U. TREVISAN;W. TRISCHUK;G. TRISTRAM;C. TRONCON;A. TSIROU;E. N. TSYGANOV;M. TURALA;M. L. TURLUER;T. TUUVA;I. A. TYAPKIN;M. TYNDEL;S. TZAMARIAS;S. UEBERSCHAER;O. ULLALAND;V. UVAROV;G. VALENTI;E. VALLAZZA;J. A. V.;C. VANDERVELDE;G. W. VANAPELDOORN;P. VANDAM;W. K. VANDONINCK;J. VARELA;P. VAZ;G. VEGNI;L. VENTURA;W. VENUS;F. VERBEURE;L. S. VERTOGRADOV;D. VILANOVA;L. VITALE;E. VLASOV;A. S. VODOPYANOV;M. VOLLMER;S. VOLPONI;G. VOULGARIS;M. VOUTILAINEN;V. VRBA;H. WAHLEN;C. WALCK;F. WALDNER;M. WAYNE;A. WEHR;M. WEIERSTALL;P. WEILHAMMER;J. WERNER;A. M. WETHERELL;J. H. WICKENS;J. WIKNE;G. R. WILKINSON;W. S. C.;M. WINTER;D. WORMALD;G. WORMSER;K. WOSCHNAGG;N. YAMDAGNI;P. YEPES;A. ZAITSEV;A. ZALEWSKA;P. ZALEWSKI;D. ZAVRTANIK;E. ZEVGOLATAKOS;G. ZHANG;N. I. ZIMIN;M. ZITO;R. ZUBERI;R. Z. FUNCHAL;G. ZUMERLE;J. ZUNIGA
1992-01-01
Abstract
From the analysis of a data sample corresponding to an integrated luminosity of 4.63 pb-1 taken during the 1990 run of LEP at centre of mass energies between 88.2 GeV an 94.2 GeV, the tau decays tau- --> e-nu(e)nu(tau)BAR, tau- --> mu-nu(mu)nu(tau)BAR, tau- --> pi-(K-)nu(tau), tau- --> rho-nu(tau) and their charge conjugates have been studied. The following branching ratios have been measured; BR (tau- --> e-nu(e)nu(tau)BAR) = 18.6+/-0.8 (stat.)+/-0.6 (sys.)%, BR (tau- --> mu-nu(mu)nu(tau)BAR) = 17.4+/-0.7+/-0.6%, BR (tau- --> pi-(K-)nu(tau)) = 11.9+/-0.7+/-0.7%, BR (tau- --> rho-nu(tau)) = 22.4+/-0.8+/-1.3%, in good agreement with world averages. The measured electronic and muonic branching ratios lead to a measurement of the strong coupling constant, alpha(s)(m(tau)) = 0.26 +0.09/-0.12. Extrapolating the alpha(s) value from m(tau) to m(Z) yields alpha(s)(m(Z)) = 0.109 +0.012/-0.028. The average polarization P(tau) of taus produced in Z --> tau+tau- decays has also been measured using the above decay modes. The weighted mean of the polarizations obtained from the four decay modes is P(tau) = -0.24+/-0.07. This value of P(tau) gives, in the improved Born approximation, a ratio between the axial and vector coupling constants of the tau of v(tau)/a(tau) = 0.12+/-0.04, and hence a value of the effective electroweak mixing parameter sin2-theta(w)(m(Z)2) = 0.220+/-0.009.
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione.
La simulazione si basa sui dati IRIS e presenta gli indicatori calcolati alla data indicata sul report. Si ricorda che in sede di domanda ASN presso il MIUR gli indicatori saranno invece calcolati a partire dal 1° gennaio rispettivamente del quinto/decimo/quindicesimo anno precedente la scadenza del quadrimestre di presentazione della domanda (art 2 del DM 598/2018).
In questa simulazione pertanto il valore degli indicatori potrà differire da quello conteggiato all’atto della domanda ASN effettuata presso il MIUR a seguito di:
Correzioni imputabili a eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori.
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Variabilità della finestra temporale considerata in funzione della sessione di domanda ASN a cui si partecipa.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle regole riportate nel DM 598/2018 e dell'allegata Tabella A e delle specifiche definite all'interno del Focus Group Cineca relativo al modulo IRIS ER. Il Cineca non si assume alcuna responsabilità in merito all'uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione.