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The production of neutrons carrying at least 20% of the proton beam energy (x(L) > 0.2) in e(+) p collisions has been studied with the ZEUS detector at HERA for a wide range of Q(2), the photon virtuality, from photoproduction to deep inelastic scattering. The neutron-tagged cross section, ep --> e(1) Xn, is measured relative to the inclusive cross section, ep --> e(1)X, thereby reducing the systematic uncertainties. For x(L) > 0.3, the rate of neutrons in photoproduction is about half of that measured in hadroproduction, which constitutes a clear breaking of factorisation. There is about a 20% rise in the neutron rate between photoproduction and deep inelastic scattering, which may be attributed to absorptive rescattering in the gammap system. For 0.64. < x(L) < 0.82, the rate of neutrons is almost independent of the Bjorken scaling variable x and Q(2). However, at lower and higher x(L) values, there is a clear but weak dependence on these variables, thus demonstrating the breaking of limiting fragmentation. The neutron-tagged structure function, F(2)(LN(3)) (x, Q(2), x(L)), rises at low values of x in a way similar to that of the inclusive F(2)(x, Q(2)) of the proton. The total gammapi cross section and the structure function of the pion, F(2)(pi) (x(pi), Q(2)) where x(pi) = x/(1 - x(L)), have been determined using a one-pion-exchange model, up to uncertainties in the normalisation due to the poorly understood pion flux. At fixed Q(2), F(2)(pi) has approximately the same x dependence as F(2) of the proton. (C) 2002 Published by Elsevier Science B.V.
Leading neutron production in e(+)p collisions at HERA
S. Chekanov;D. Krakauer;S. Magill;B. Musgrave;A. Pellegrino;J. Repond;R. Yoshida;M. C. K.;P. Antonioli;G. Bari;M. Basile;L. Bellagamba;D. Boscherini;A. Bruni;G. Bruni;G. C. Romeo;L. Cifarelli;F. Cindolo;A. Contin;M. Corradi;S. D. Pasquale;P. Giusti;G. Iacobucci;G. Levi;A. Margotti;R. Nania;F. Palmonari;A. Pesci;G. Sartorelli;A. Zichichi;G. Aghuzumtsyan;D. Bartsch;I. Brock;J. Crittenden;S. Goers;H. Hartmann;E. Hilger;P. Irrgang;H. P. Jakob;A. Kappes;U. F. Katz;R. Kerger;O. Kind;E. Paul;J. Rautenberg;R. Renner;H. Schnurbusch;A. Stifutkin;J. Tandler;K. C. Voss;A. Weber;D. S. Bailey;N. H. Brook;J. E. Cole;B. Foster;G. P. Heath;H. F. Heath;S. Robins;E. Rodrigues;J. Scott;R. J. Tapper;M. Wing;M. Capua;A. Mastroberardino;M. Schioppa;G. Susinno;J. Y. Kim;Y. K. Kim;J. H. Lee;I. T. Lim;M. Y. Pac;A. Caldwell;M. Helbich;X. Liu;B. Mellado;S. Paganis;W. B. Schmidke;F. Sciulli;J. Chwastowski;A. Eskreys;J. Figiel;K. Olkiewicz;M. B. Przybycien;P. Stopa;L. Zawiejski;B. Bednarek;I. Grabowska Bold;K. Jelen;D. Kisielewska;A. M. Kowal;M. Kowal;T. Kowalski;B. Mindur;M. Przybycien;E. Rulikowska Zarebska;L. Suszycki;D. Szuba;J. Szuba;A. Kotanski;W. Slominski;L. A. T.;U. Behrens;K. Borras;V. Chiochia;D. Dannheim;M. Derrick;G. Drews;J. Fourletova;A. Fox Murphy;U. Fricke;A. Geiser;F. Goebel;P. Gottlicher;O. Gutsche;T. Haas;W. Hain;G. F. Hartner;S. Hillert;U. Kotz;H. Kowalski;H. Labes;D. Lelas;B. Lohr;R. Mankel;M. Martinez;M. Moritz;D. Notz;I. A. Pellmann;M. C. Petrucci;A. Polini;U. Schneekloth;F. Selonke;B. Surrow;H. Wessoleck;R. Wichmann;G. Wolf;C. Youngman;W. Zeuner;A. L. D.;A. Meyer;S. Schlenstedt;G. Barbagli;E. Gallo;C. Genta;P. G. Pelfer;A. Bamberger;A. Benen;N. Coppola;P. Markun;H. Raach;S. Wolfle;M. Bell;P. J. Bussey;A. T. Doyle;C. Glasman;S. Hanlon;S. W. Lee;A. Lupi;G. J. McCance;D. H. Saxon;I. O. Skillicorn;I. Gialas;B. Bodmann;T. Carli;U. Holm;K. Klimek;N. Krumnack;E. Lohrmann;M. Milite;H. Salehi;S. Stonjek;K. Wick;A. Ziegler;A. Ziegler;C. Collins Tooth;C. Foudas;R. Goncalo;K. R. Long;F. Metlica;D. B. Miller;A. D. Tapper;R. Walker;P. Cloth;D. Filges;M. Kuze;K. Nagano;K. Tokushuku;S. Yamada;Y. Yamazaki;A. N. Barakbaev;E. G. Boos;N. S. Pokrovskiy;B. O. Zhautykov;H. Lim;D. Son;F. Barreiro;O. Gonzalez;L. Labarga;J. d. Peso;I. Redondo;J. Terron;M. Vazquez;M. Barbi;A. Bertolin;F. Corriveau;A. Ochs;S. Padhi;D. G. Stairs;M. St Laurent;T. Tsurugai;A. Antonov;V. Bashkirov;P. Danilov;B. A. Dolgoshein;D. Gladkov;V. Sosnovtsev;S. Suchkov;R. K. Dementiev;P. F. Ermolov;Y. A. Golubkov;I. I. Katkov;L. A. Khein;I. A. Korzhavina;V. A. Kuzmin;B. B. Levchenko;O. Y. Lukina;A. S. Proskuryakov;L. M. Shcheglova;N. N. Vlasov;S. A. Zotkin;C. Bokel;J. Engelen;S. Grijpink;E. Koffeman;P. Kooijman;E. Maddox;S. Schagen;E. Tassi;H. Tiecke;N. Tuning;J. J. Velthuis;L. Wiggers;E. d. Wolf;N. Brummer;B. Bylsma;L. S. Durkin;J. Gilmore;C. M. Ginsburg;C. L. Kim;T. Y. Ling;S. Boogert;A. M. Cooper Sarkar;R. C. E.;J. Ferrando;G. Grzelak;T. Matsushita;M. Rigby;O. Ruske;M. R. Sutton;R. Walczak;R. Brugnera;R. Carlin;F. D. Corso;S. Dusini;A. Garfagnini;S. Limentani;A. Longhin;A. Parenti;M. Posocco;L. Stanco;M. Turcato;L. Adamczyk;E. A. Heaphy;B. Y. Oh;P. R. B.;J. J. Whitmore;Y. Iga;G. D'Agostini;G. Marini;A. Nigro;C. Cormack;J. C. Hart;N. A. McCubbin;C. Heusch;I. H. Park;N. Pavel;H. Abramowicz;S. Dagan;A. Gabareen;S. Kananov;A. Kreisel;A. Levy;T. Abe;T. Fusayasu;T. Kohno;K. Umemori;T. Yamashita;R. Hamatsu;T. Hirose;M. Inuzuka;S. Kitamura;K. Matsuzawa;T. Nishimura;M. Arneodo;N. Cartiglia;CIRIO, Roberto;COSTA, Marco;M. I. Ferrero;S. Maselli;MONACO, Vincenzo;PERONI, Cristiana;M. Ruspa;SACCHI, Roberto;SOLANO, Ada Maria;A. Staiano;C. P. Fagerstroem;R. Galea;T. Koop;J. F. Martin;A. Mirea;A. Sabetfakhri;J. M. Butterworth;C. Gwenlan;R. Hall Wilton;T. W. Jones;J. B. Lane;M. S. Lightwood;J. H. Loizides;B. J. West;J. Ciborowski;R. Ciesielski;R. J. Nowak;J. M. Pawlak;B. Smalska;J. Sztuk;T. Tymieniecka;A. Ukleja;J. Ukleja;J. A. Zakrzewski;A. F. Zarnecki;M. Adamus;P. Plucinski;Y. Eisenberg;L. K. Gladilin;D. Hochman;U. Karshon;D. Kcira;S. Lammers;L. Li;D. D. Reeder;A. A. Savin;W. H. Smith;A. Deshpande;S. Dhawan;V. W. Hughes;P. B. Straub;S. Bhadra;C. D. Catterall;S. Fourletov;M. Khakzad;S. Menary;M. Soares;J. Standage
2002-01-01
Abstract
The production of neutrons carrying at least 20% of the proton beam energy (x(L) > 0.2) in e(+) p collisions has been studied with the ZEUS detector at HERA for a wide range of Q(2), the photon virtuality, from photoproduction to deep inelastic scattering. The neutron-tagged cross section, ep --> e(1) Xn, is measured relative to the inclusive cross section, ep --> e(1)X, thereby reducing the systematic uncertainties. For x(L) > 0.3, the rate of neutrons in photoproduction is about half of that measured in hadroproduction, which constitutes a clear breaking of factorisation. There is about a 20% rise in the neutron rate between photoproduction and deep inelastic scattering, which may be attributed to absorptive rescattering in the gammap system. For 0.64. < x(L) < 0.82, the rate of neutrons is almost independent of the Bjorken scaling variable x and Q(2). However, at lower and higher x(L) values, there is a clear but weak dependence on these variables, thus demonstrating the breaking of limiting fragmentation. The neutron-tagged structure function, F(2)(LN(3)) (x, Q(2), x(L)), rises at low values of x in a way similar to that of the inclusive F(2)(x, Q(2)) of the proton. The total gammapi cross section and the structure function of the pion, F(2)(pi) (x(pi), Q(2)) where x(pi) = x/(1 - x(L)), have been determined using a one-pion-exchange model, up to uncertainties in the normalisation due to the poorly understood pion flux. At fixed Q(2), F(2)(pi) has approximately the same x dependence as F(2) of the proton. (C) 2002 Published by Elsevier Science B.V.
ZEUS; DEEP-INELASTIC SCATTERING; CENTRAL TRACKING DETECTOR; ZEUS BARREL CALORIMETER; PION STRUCTURE-FUNCTION; TRIPLE-REGGEON MODEL; TOTAL CROSS-SECTIONS; OF-MASS ENERGY; 100 GEV-C; PARTON DISTRIBUTIONS; FRACTURE FUNCTIONS
S. Chekanov;D. Krakauer;S. Magill;B. Musgrave;A. Pellegrino;J. Repond;R. Yoshida;M. C. K.;P. Antonioli;G. Bari;M. Basile;L. Bellagamba;D. Boscherini;A. Bruni;G. Bruni;G. C. Romeo;L. Cifarelli;F. Cindolo;A. Contin;M. Corradi;S. D. Pasquale;P. Giusti;G. Iacobucci;G. Levi;A. Margotti;R. Nania;F. Palmonari;A. Pesci;G. Sartorelli;A. Zichichi;G. Aghuzumtsyan;D. Bartsch;I. Brock;J. Crittenden;S. Goers;H. Hartmann;E. Hilger;P. Irrgang;H. P. Jakob;A. Kappes;U. F. Katz;R. Kerger;O. Kind;E. Paul;J. Rautenberg;R. Renner;H. Schnurbusch;A. Stifutkin;J. Tandler;K. C. Voss;A. Weber;D. S. Bailey;N. H. Brook;J. E. Cole;B. Foster;G. P. Heath;H. F. Heath;S. Robins;E. Rodrigues;J. Scott;R. J. Tapper;M. Wing;M. Capua;A. Mastroberardino;M. Schioppa;G. Susinno;J. Y. Kim;Y. K. Kim;J. H. Lee;I. T. Lim;M. Y. Pac;A. Caldwell;M. Helbich;X. Liu;B. Mellado;S. Paganis;W. B. Schmidke;F. Sciulli;J. Chwastowski;A. Eskreys;J. Figiel;K. Olkiewicz;M. B. Przybycien;P. Stopa;L. Zawiejski;B. Bednarek;I. Grabowska-Bold;K. Jelen;D. Kisielewska;A. M. Kowal;M. Kowal;T. Kowalski;B. Mindur;M. Przybycien;E. Rulikowska-Zarebska;L. Suszycki;D. Szuba;J. Szuba;A. Kotanski;W. Slominski;L. A. T.;U. Behrens;K. Borras;V. Chiochia;D. Dannheim;M. Derrick;G. Drews;J. Fourletova;A. Fox-Murphy;U. Fricke;A. Geiser;F. Goebel;P. Gottlicher;O. Gutsche;T. Haas;W. Hain;G. F. Hartner;S. Hillert;U. Kotz;H. Kowalski;H. Labes;D. Lelas;B. Lohr;R. Mankel;M. Martinez;M. Moritz;D. Notz;I. A. Pellmann;M. C. Petrucci;A. Polini;U. Schneekloth;F. Selonke;B. Surrow;H. Wessoleck;R. Wichmann;G. Wolf;C. Youngman;W. Zeuner;A. L. D.;A. Meyer;S. Schlenstedt;G. Barbagli;E. Gallo;C. Genta;P. G. Pelfer;A. Bamberger;A. Benen;N. Coppola;P. Markun;H. Raach;S. Wolfle;M. Bell;P. J. Bussey;A. T. Doyle;C. Glasman;S. Hanlon;S. W. Lee;A. Lupi;G. J. McCance;D. H. Saxon;I. O. Skillicorn;I. Gialas;B. Bodmann;T. Carli;U. Holm;K. Klimek;N. Krumnack;E. Lohrmann;M. Milite;H. Salehi;S. Stonjek;K. Wick;A. Ziegler;A. Ziegler;C. Collins-Tooth;C. Foudas;R. Goncalo;K. R. Long;F. Metlica;D. B. Miller;A. D. Tapper;R. Walker;P. Cloth;D. Filges;M. Kuze;K. Nagano;K. Tokushuku;S. Yamada;Y. Yamazaki;A. N. Barakbaev;E. G. Boos;N. S. Pokrovskiy;B. O. Zhautykov;H. Lim;D. Son;F. Barreiro;O. Gonzalez;L. Labarga;J. d. Peso;I. Redondo;J. Terron;M. Vazquez;M. Barbi;A. Bertolin;F. Corriveau;A. Ochs;S. Padhi;D. G. Stairs;M. St-Laurent;T. Tsurugai;A. Antonov;V. Bashkirov;P. Danilov;B. A. Dolgoshein;D. Gladkov;V. Sosnovtsev;S. Suchkov;R. K. Dementiev;P. F. Ermolov;Y. A. Golubkov;I. I. Katkov;L. A. Khein;I. A. Korzhavina;V. A. Kuzmin;B. B. Levchenko;O. Y. Lukina;A. S. Proskuryakov;L. M. Shcheglova;N. N. Vlasov;S. A. Zotkin;C. Bokel;J. Engelen;S. Grijpink;E. Koffeman;P. Kooijman;E. Maddox;S. Schagen;E. Tassi;H. Tiecke;N. Tuning;J. J. Velthuis;L. Wiggers;E. d. Wolf;N. Brummer;B. Bylsma;L. S. Durkin;J. Gilmore;C. M. Ginsburg;C. L. Kim;T. Y. Ling;S. Boogert;A. M. Cooper-Sarkar;R. C. E.;J. Ferrando;G. Grzelak;T. Matsushita;M. Rigby;O. Ruske;M. R. Sutton;R. Walczak;R. Brugnera;R. Carlin;F. D. Corso;S. Dusini;A. Garfagnini;S. Limentani;A. Longhin;A. Parenti;M. Posocco;L. Stanco;M. Turcato;L. Adamczyk;E. A. Heaphy;B. Y. Oh;P. R. B.;J. J. Whitmore;Y. Iga;G. D'Agostini;G. Marini;A. Nigro;C. Cormack;J. C. Hart;N. A. McCubbin;C. Heusch;I. H. Park;N. Pavel;H. Abramowicz;S. Dagan;A. Gabareen;S. Kananov;A. Kreisel;A. Levy;T. Abe;T. Fusayasu;T. Kohno;K. Umemori;T. Yamashita;R. Hamatsu;T. Hirose;M. Inuzuka;S. Kitamura;K. Matsuzawa;T. Nishimura;M. Arneodo;N. Cartiglia;R. Cirio;M. Costa;M. I. Ferrero;S. Maselli;V. Monaco;C. Peroni;M. Ruspa;R. Sacchi;A. Solano;A. Staiano;C. P. Fagerstroem;R. Galea;T. Koop;J. F. Martin;A. Mirea;A. Sabetfakhri;J. M. Butterworth;C. Gwenlan;R. Hall-Wilton;T. W. Jones;J. B. Lane;M. S. Lightwood;J. H. Loizides;B. J. West;J. Ciborowski;R. Ciesielski;R. J. Nowak;J. M. Pawlak;B. Smalska;J. Sztuk;T. Tymieniecka;A. Ukleja;J. Ukleja;J. A. Zakrzewski;A. F. Zarnecki;M. Adamus;P. Plucinski;Y. Eisenberg;L. K. Gladilin;D. Hochman;U. Karshon;D. Kcira;S. Lammers;L. Li;D. D. Reeder;A. A. Savin;W. H. Smith;A. Deshpande;S. Dhawan;V. W. Hughes;P. B. Straub;S. Bhadra;C. D. Catterall;S. Fourletov;M. Khakzad;S. Menary;M. Soares;J. Standage
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione.
La simulazione si basa sui dati IRIS e presenta gli indicatori calcolati alla data indicata sul report. Si ricorda che in sede di domanda ASN presso il MIUR gli indicatori saranno invece calcolati a partire dal 1° gennaio rispettivamente del quinto/decimo/quindicesimo anno precedente la scadenza del quadrimestre di presentazione della domanda (art 2 del DM 598/2018).
In questa simulazione pertanto il valore degli indicatori potrà differire da quello conteggiato all’atto della domanda ASN effettuata presso il MIUR a seguito di:
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Variabilità della finestra temporale considerata in funzione della sessione di domanda ASN a cui si partecipa.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle regole riportate nel DM 598/2018 e dell'allegata Tabella A e delle specifiche definite all'interno del Focus Group Cineca relativo al modulo IRIS ER. Il Cineca non si assume alcuna responsabilità in merito all'uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione.