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We recently measured the branching fraction of the [Presented Formula]> decay using 362 fb−1 of on-resonance e+e− collision data under the assumption of Standard Model kinematics, providing the first evidence for this decay. To facilitate future reinterpretations and maximize the scientific impact of this measurement, we publicly release the full analysis likelihood along with all necessary material required for reinterpretation under arbitrary theoretical models sensitive to this measurement. In this work, we demonstrate how the measurement can be reinterpreted within the framework of the weak effective theory. Using a kinematic reweighting technique in combination with the published likelihood, we derive marginal posterior distributions for the Wilson coefficients, construct credible intervals, and assess the goodness of fit to the Belle II data. For the weak effective theory Wilson coefficients, the posterior mode of the magnitudes [Presented Formula], and [Presented Formula] corresponds to the point (11.3, 0.0, 8.2). The respective 95% credible intervals are [1.9, 16.2], [0.0, 15.4], and [0.0, 11.2].
Model-agnostic likelihood for the reinterpretation of the B+ -> K+v vbar measurement at Belle II
Abumusabh, M.;Adachi, I.;Aggarwal, L.;Ahmed, H.;Ahn, Y.;Akopov, N.;Alghamdi, S.;Alhakami, M.;Aloisio, A.;Althubiti, N.;Amos, K.;Anh Ky, N.;Asner, D. M.;Atmacan, H.;Ayad, R.;Babu, V.;Bae, H.;Baghel, N. K.;Bambade, P.;Banerjee, Sw.;Barrett, M.;Bartl, M.;Baudot, J.;Baur, A.;Beaubien, A.;Becherer, F.;Becker, J.;Bennett, J. V.;Bernlochner, F. U.;Bertacchi, V.;Bertemes, M.;Bertholet, E.;Bessner, M.;Bettarini, S.;Bhardwaj, V.;Bhuyan, B.;Bianchi, F.;Biswas, D.;Bodrov, D.;Bondar, A.;Bonvicini, G.;Borah, J.;Boschetti, A.;Bozek, A.;Bračko, M.;Branchini, P.;Browder, T. E.;Budano, A.;Bussino, S.;Campagna, Q.;Campajola, M.;Cao, L.;Casarosa, G.;Cecchi, C.;Chang, M. -C.;Cheema, P.;Chen, L.;Cheon, B. G.;Chilikin, K.;Chin, J.;Chirapatpimol, K.;Cho, H. -E.;Cho, K.;Cho, S. -J.;Choi, S. -K.;Choudhury, S.;Corona, L.;Cui, J. X.;De La Cruz-Burelo, E.;De La Motte, S. A.;de Marino, G.;De Nardo, G.;De Pietro, G.;de Sangro, R.;Destefanis, M.;Dey, S.;Dingfelder, J.;Doležal, Z.;Dong, T. V.;Dong, X.;Dugic, K.;Dujany, G.;Ecker, P.;Farkas, R.;Ferber, T.;Fillinger, T.;Finck, C.;Finocchiaro, G.;Forti, F.;Frey, A.;Fulsom, B. G.;Gabrielli, A.;Gale, A.;Ganiev, E.;Garcia-Hernandez, M.;Garg, R.;Gärtner, L.;Gaudino, G.;Gaur, V.;Gautam, V.;Gellrich, A.;Ghosh, D.;Ghumaryan, H.;Giakoustidis, G.;Giordano, R.;Giri, A.;Gironella Gironell, P.;Gobbo, B.;Godang, R.;Goldenzweig, P.;Gradl, W.;Graziani, E.;Greenwald, D.;Gudkova, K.;Haide, I.;Han, Y.;Harris, C.;Hayashii, H.;Hazra, S.;Hearty, C.;Hedges, M. T.;Heine, G.;Heredia de la Cruz, I.;Higuchi, T.;Hoek, M.;Hohmann, M.;Hoppe, R.;Horak, P.;Hou, X. T.;Hsu, C. -L.;Humair, T.;Iijima, T.;Inami, K.;Ipsita, N.;Ishikawa, A.;Itoh, R.;Iwasaki, M.;Jackson, P.;Jacobi, D.;Jacobs, W. W.;Jang, E. -J.;Jin, Y.;Johnson, A.;Joo, K. K.;Kaleta, M.;Kandra, J.;Kang, K. H.;Karyan, G.;Keil, F.;Kiesling, C.;Kim, C. -H.;Kim, D. Y.;Kim, J. -Y.;Kim, K. -H.;Kindo, H.;Kinoshita, K.;Kodyš, P.;Koga, T.;Kohani, S.;Kojima, K.;Korobov, A.;Korpar, S.;Kovalenko, E.;Kowalewski, R.;Križan, P.;Krokovny, P.;Kuhr, T.;Kulii, Y.;Kumar, J.;Kumar, R.;Kumara, K.;Kunigo, T.;Kuzmin, A.;Kwon, Y. -J.;Lalwani, K.;Lam, T.;Lange, J. S.;Lau, T. S.;Laurenza, M.;Leboucher, R.;Le Diberder, F. R.;Lee, M. J.;Lemettais, C.;Leo, P.;Li, C.;Li, H. -J.;Li, L. K.;Li, Q. M.;Li, W. Z.;Li, Y.;Li, Y. B.;Liao, Y. P.;Libby, J.;Lin, J.;Lin, S.;Liu, M. H.;Liu, Q. Y.;Liu, Z.;Liventsev, D.;Longo, S.;Lozar, A.;Lueck, T.;Lyu, C.;Ma, Y.;Maggiora, M.;Maharana, S. P.;Maiti, R.;Mancinelli, G.;Manfredi, R.;Manoni, E.;Mantovano, M.;Marcantonio, D.;Marcello, S.;Marinas, C.;Martellini, C.;Martens, A.;Martinov, T.;Massaccesi, L.;Masuda, M.;Matsuoka, K.;Matvienko, D.;Maurya, S. K.;Maushart, M.;McKenna, J. A.;Mediankin Gruberová, Z.;Mehta, R.;Meier, F.;Meleshko, D.;Merola, M.;Miller, C.;Mirra, M.;Miyabayashi, K.;Miyake, H.;Mondal, S.;Moneta, S.;Moreira de Carvalho, A. L.;Moser, H. -G.;Mussa, R.;Nakamura, I.;Nakao, M.;Nakazawa, H.;Nakazawa, Y.;Natkaniec, Z.;Natochii, A.;Nayak, M.;Neu, M.;Nishida, S.;Ogawa, S.;Okubo, R.;Ono, H.;Onuki, Y.;Pakhlova, G.;Pardi, S.;Park, J.;Park, S. -H.;Patra, S.;Paul, S.;Pedlar, T. K.;Pestotnik, R.;Piilonen, L. E.;Podesta-Lerma, P. L. M.;Podobnik, T.;Praz, C.;Prell, S.;Prencipe, E.;Prim, M. T.;Privalov, S.;Purwar, H.;Rados, P.;Raeuber, G.;Raiz, S.;Raj, V.;Ravindran, K.;Rehman, J. U.;Reif, M.;Reiter, S.;Ricalde Herrmann, D.;Ripp-Baudot, I.;Rizzo, G.;Robertson, S. H.;Roney, J. M.;Rostomyan, A.;Rout, N.;Salutari, L.;Sanders, D. A.;Sandilya, S.;Santelj, L.;Santos, C.;Savinov, V.;Scavino, B.;Schmitt, C.;Schnepf, M.;Schoenning, K.;Schwanda, C.;Seino, Y.;Selce, A.;Senyo, K.;Serrano, J.;Sevior, M. E.;Sfienti, C.;Shan, W.;Shi, X. D.;Shillington, T.;Shimasaki, T.;Shiu, J. -G.;Shtol, D.;Sibidanov, A.;Simon, F.;Singh, J. B.;Skorupa, J.;Sobie, R. J.;Sobotzik, M.;Soffer, A.;Sokolov, A.;Solovieva, E.;Spataro, S.;Spruck, B.;Starič, M.;Stavroulakis, P.;Stefkova, S.;Stoetzer, L.;Stroili, R.;Sumihama, M.;Suwonjandee, N.;Svidras, H.;Takizawa, M.;Tanaka, S.;Tang, S. S.;Tanida, K.;Tenchini, F.;Testa, F.;Thaller, A.;Tittel, O.;Tiwary, R.;Torassa, E.;Trantou, F. F.;Tsaklidis, I.;Ueda, I.;Unger, K.;Unno, Y.;Uno, K.;Uno, S.;Urquijo, P.;Ushiroda, Y.;Vahsen, S. E.;van Tonder, R.;Varvell, K. E.;Veronesi, M.;Vismaya, V. S.;Vitale, L.;Volpe, R.;Wakai, M.;Wallner, S.;Wang, M. -Z.;Wang, X. L.;Warburton, A.;Wessel, C.;Yabsley, B. D.;Yamada, S.;Yan, W.;Yang, S. B.;Yelton, J.;Yin, J. H.;Yoshihara, K.;Yu, B.;Yuan, C. Z.;Yuan, J.;Yusa, Y.;Zani, L.;Zeng, F.;Zhang, B.;Zhilich, V.;Zhou, J. S.;Zhou, Q. D.;Zhu, L.;Žlebčík, R.;null, null
2025-01-01
Abstract
We recently measured the branching fraction of the [Presented Formula]> decay using 362 fb−1 of on-resonance e+e− collision data under the assumption of Standard Model kinematics, providing the first evidence for this decay. To facilitate future reinterpretations and maximize the scientific impact of this measurement, we publicly release the full analysis likelihood along with all necessary material required for reinterpretation under arbitrary theoretical models sensitive to this measurement. In this work, we demonstrate how the measurement can be reinterpreted within the framework of the weak effective theory. Using a kinematic reweighting technique in combination with the published likelihood, we derive marginal posterior distributions for the Wilson coefficients, construct credible intervals, and assess the goodness of fit to the Belle II data. For the weak effective theory Wilson coefficients, the posterior mode of the magnitudes [Presented Formula], and [Presented Formula] corresponds to the point (11.3, 0.0, 8.2). The respective 95% credible intervals are [1.9, 16.2], [0.0, 15.4], and [0.0, 11.2].
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione.
La simulazione si basa sui dati IRIS e presenta gli indicatori calcolati alla data indicata sul report. Si ricorda che in sede di domanda ASN presso il MIUR gli indicatori saranno invece calcolati a partire dal 1° gennaio rispettivamente del quinto/decimo/quindicesimo anno precedente la scadenza del quadrimestre di presentazione della domanda (art 2 del DM 598/2018).
In questa simulazione pertanto il valore degli indicatori potrà differire da quello conteggiato all’atto della domanda ASN effettuata presso il MIUR a seguito di:
Correzioni imputabili a eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori.
Presenza di eventuali errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS
Variabilità nel tempo dei valori citazionali (per i settori bibliometrici)
Variabilità della finestra temporale considerata in funzione della sessione di domanda ASN a cui si partecipa.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle regole riportate nel DM 598/2018 e dell'allegata Tabella A e delle specifiche definite all'interno del Focus Group Cineca relativo al modulo IRIS ER. Il Cineca non si assume alcuna responsabilità in merito all'uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione.