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CINECA IRIS Institutional Research Information System
Using 106 x 10(6) psi' decays collected with the BESIII detector at the BEPCII, three decays of chi(cJ) (J = 0, 1, 2) with baryon pairs (Lambda(Lambda) over bar, Sigma(0)(Sigma) over bar (0),Sigma(+)(Sigma) over bar (-)) in the final state have been studied. The branching fractions are measured to be B(chi(c0,1,2) -> Lambda(Lambda) over bar) = (33.3 +/- 2.0 +/- 2.6) x 10(-5), (12.2 +/- 1.1 +/- 1.1) x 10(-5), (20.8 +/- 1.6 +/- 2.3) x 10(-5), B(chi(c0,1,2) -> Sigma(0)(Sigma) over bar (0)) = (47.8 +/- 3.4 +/- 3.9) x 10(-5), (3.8 +/- 1.0 +/- 0.5) x 10(-5), (4.0 +/- 1.1 +/- 0.5) x 10(-5), and B(chi(c0,1,2) -> Sigma(+)(Sigma) over bar (-)) = (45.4 +/- 4.2 +/- 3.0) x 10(-5), (5.4 +/- 1.5 +/- 0.5) x 10(-5), (4.9 +/- 1.9 +/- 0.7) x 10(-5), where the first error is statistical and the second is systematic. Upper limits on the branching fractions for the decays of chi(c1,2) -> Sigma(0)(Sigma) over bar (0), Sigma(+)(Sigma) over bar (-) are estimated to be B(chi(c1) -> Sigma(0)(Sigma) over bar (0)) 6.2 x 10(-5), B(chi(c2) -> Sigma(0)<(Sigma) over bar (0)) 6.5 x 10(-5), B(chi(c1) -> Sigma(+)<(Sigma) over bar (-)) 8.7 x 10(-5) and B(chi(c2) -> Sigma(+)<(Sigma) over bar (-)) < 8.8 x 10(-5) at the 90% confidence level.
Measurements of baryon pair decays of χ_{cJ} mesons
M. Ablikim;M. N. Achasov;O. Albayrak;D. J. Ambrose;F. F. An;Q. An;J. Z. Bai;Y. Ban;J. Becker;J. V. Bennett;M. Bertani;J. M. Bian;E. Boger;O. Bondarenko;I. Boyko;R. A. Briere;V. Bytev;X. Cai;O. Cakir;A. Calcaterra;G. F. Cao;S. A. Cetin;J. F. Chang;G. Chelkov;G. Chen;H. S. Chen;J. C. Chen;M. L. Chen;S. J. Chen;X. Chen;Y. B. Chen;H. P. Cheng;Y. P. Chu;D. Cronin Hennessy;H. L. Dai;J. P. Dai;D. Dedovich;Z. Y. Deng;A. Denig;I. Denysenko;DESTEFANIS, MARCO GIOVANNI;W. M. Ding;Y. Ding;L. Y. Dong;M. Y. Dong;S. X. Du;J. Fang;S. S. Fang;L. Fava;C. Q. Feng;R. B. Ferroli;P. Friedel;C. D. Fu;Y. Gao;C. Geng;K. Goetzen;W. X. Gong;W. Gradl;GRECO, Michela;M. H. Gu;Y. T. Gu;Y. H. Guan;A. Q. Guo;L. B. Guo;T. Guo;Y. P. Guo;Y. L. Han;F. A. Harris;K. L. He;M. He;Z. Y. He;T. Held;Y. K. Heng;Z. L. Hou;C. Hu;H. M. Hu;J. F. Hu;T. Hu;G. M. Huang;G. S. Huang;J. S. Huang;L. Huang;X. T. Huang;Y. Huang;Y. P. Huang;T. Hussain;C. S. Ji;Q. Ji;Q. P. Ji;X. B. Ji;X. L. Ji;L. L. Jiang;X. S. Jiang;J. B. Jiao;Z. Jiao;D. P. Jin;S. Jin;F. F. Jing;N. Kalantar Nayestanaki;M. Kavatsyuk;B. Kopf;M. Kornicer;W. Kuehn;W. Lai;J. S. Lange;M. Leyhe;C. H. Li;Cheng Li;Cui Li;D. M. Li;F. Li;G. Li;H. B. Li;J. C. Li;K. Li;Lei Li;Q. J. Li;S. L. Li;W. D. Li;W. G. Li;X. L. Li;X. N. Li;X. Q. Li;X. R. Li;Z. B. Li;H. Liang;Y. F. Liang;Y. T. Liang;G. R. Liao;X. T. Liao;D. Lin;B. J. Liu;C. L. Liu;C. X. Liu;F. H. Liu;Fang Liu;Feng Liu;H. Liu;H. B. Liu;H. H. Liu;H. M. Liu;H. W. Liu;J. P. Liu;K. Liu;K. Y. Liu;Kai Liu;P. L. Liu;Q. Liu;S. B. Liu;X. Liu;Y. B. Liu;Z. A. Liu;Zhiqiang Liu;Zhiqing Liu;H. Loehner;G. R. Lu;H. J. Lu;J. G. Lu;Q. W. Lu;X. R. Lu;Y. P. Lu;C. L. Luo;M. X. Luo;T. Luo;X. L. Luo;M. Lv;C. L. Ma;F. C. Ma;H. L. Ma;Q. M. Ma;S. Ma;T. Ma;X. Y. Ma;F. E. Maas;MAGGIORA, MARCO;Q. A. Malik;Y. J. Mao;Z. P. Mao;J. G. Messchendorp;J. Min;T. J. Min;R. E. Mitchell;X. H. Mo;C. Morales Morales;N. Y.u. Muchnoi;H. Muramatsu;Y. Nefedov;C. Nicholson;I. B. Nikolaev;Z. Ning;S. L. Olsen;Q. Ouyang;S. Pacetti;J. W. Park;M. Pelizaeus;H. P. Peng;K. Peters;J. L. Ping;R. G. Ping;R. Poling;E. Prencipe;M. Qi;S. Qian;C. F. Qiao;L. Q. Qin;X. S. Qin;Y. Qin;Z. H. Qin;J. F. Qiu;K. H. Rashid;G. Rong;X. D. Ruan;A. Sarantsev;B. D. Schaefer;M. Shao;C. P. Shen;X. Y. Shen;H. Y. Sheng;M. R. Shepherd;X. Y. Song;SPATARO, STEFANO GIOVANNI;B. Spruck;D. H. Sun;G. X. Sun;J. F. Sun;S. S. Sun;Y. J. Sun;Y. Z. Sun;Z. J. Sun;Z. T. Sun;C. J. Tang;X. Tang;I. Tapan;E. H. Thorndike;D. Toth;M. Ullrich;G. S. Varner;B. Q. Wang;D. Wang;D. Y. Wang;K. Wang;L. L. Wang;L. S. Wang;M. Wang;P. Wang;P. L. Wang;Q. J. Wang;S. G. Wang;X. F. Wang;X. L. Wang;Y. F. Wang;Z. Wang;Z. G. Wang;Z. Y. Wang;D. H. Wei;J. B. Wei;P. Weidenkaff;Q. G. Wen;S. P. Wen;M. Werner;U. Wiedner;L. H. Wu;N. Wu;S. X. Wu;W. Wu;Z. Wu;L. G. Xia;Z. J. Xiao;Y. G. Xie;Q. L. Xiu;G. F. Xu;G. M. Xu;Q. J. Xu;Q. N. Xu;X. P. Xu;Z. R. Xu;F. Xue;Z. Xue;L. Yan;W. B. Yan;Y. H. Yan;H. X. Yang;Y. Yang;Y. X. Yang;H. Ye;M. Ye;M. H. Ye;B. X. Yu;C. X. Yu;H. W. Yu;J. S. Yu;S. P. Yu;C. Z. Yuan;Y. Yuan;A. A. Zafar;A. Zallo;Y. Zeng;B. X. Zhang;B. Y. Zhang;C. Zhang;C. C. Zhang;D. H. Zhang;H. H. Zhang;H. Y. Zhang;J. Q. Zhang;J. W. Zhang;J. Y. Zhang;J. Z. Zhang;R. Zhang;S. H. Zhang;X. J. Zhang;X. Y. Zhang;Y. Zhang;Y. H. Zhang;Z. P. Zhang;Z. Y. Zhang;Zhenghao Zhang;G. Zhao;H. S. Zhao;J. W. Zhao;K. X. Zhao;Lei Zhao;Ling Zhao;M. G. Zhao;Q. Zhao;Q. Z. Zhao;S. J. Zhao;T. C. Zhao;Y. B. Zhao;Z. G. Zhao;A. Zhemchugov;B. Zheng;J. P. Zheng;Y. H. Zheng;B. Zhong;Z. Zhong;L. Zhou;X. K. Zhou;X. R. Zhou;C. Zhu;K. Zhu;K. J. Zhu;S. H. Zhu;X. L. Zhu;Y. C. Zhu;Y. M. Zhu;Y. S. Zhu;Z. A. Zhu;J. Zhuang;B. S. Zou;J. H. Zou
2013-01-01
Abstract
Using 106 x 10(6) psi' decays collected with the BESIII detector at the BEPCII, three decays of chi(cJ) (J = 0, 1, 2) with baryon pairs (Lambda(Lambda) over bar, Sigma(0)(Sigma) over bar (0),Sigma(+)(Sigma) over bar (-)) in the final state have been studied. The branching fractions are measured to be B(chi(c0,1,2) -> Lambda(Lambda) over bar) = (33.3 +/- 2.0 +/- 2.6) x 10(-5), (12.2 +/- 1.1 +/- 1.1) x 10(-5), (20.8 +/- 1.6 +/- 2.3) x 10(-5), B(chi(c0,1,2) -> Sigma(0)(Sigma) over bar (0)) = (47.8 +/- 3.4 +/- 3.9) x 10(-5), (3.8 +/- 1.0 +/- 0.5) x 10(-5), (4.0 +/- 1.1 +/- 0.5) x 10(-5), and B(chi(c0,1,2) -> Sigma(+)(Sigma) over bar (-)) = (45.4 +/- 4.2 +/- 3.0) x 10(-5), (5.4 +/- 1.5 +/- 0.5) x 10(-5), (4.9 +/- 1.9 +/- 0.7) x 10(-5), where the first error is statistical and the second is systematic. Upper limits on the branching fractions for the decays of chi(c1,2) -> Sigma(0)(Sigma) over bar (0), Sigma(+)(Sigma) over bar (-) are estimated to be B(chi(c1) -> Sigma(0)(Sigma) over bar (0)) 6.2 x 10(-5), B(chi(c2) -> Sigma(0)<(Sigma) over bar (0)) 6.5 x 10(-5), B(chi(c1) -> Sigma(+)<(Sigma) over bar (-)) 8.7 x 10(-5) and B(chi(c2) -> Sigma(+)<(Sigma) over bar (-)) < 8.8 x 10(-5) at the 90% confidence level.
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione.
La simulazione si basa sui dati IRIS e presenta gli indicatori calcolati alla data indicata sul report. Si ricorda che in sede di domanda ASN presso il MIUR gli indicatori saranno invece calcolati a partire dal 1° gennaio rispettivamente del quinto/decimo/quindicesimo anno precedente la scadenza del quadrimestre di presentazione della domanda (art 2 del DM 598/2018).
In questa simulazione pertanto il valore degli indicatori potrà differire da quello conteggiato all’atto della domanda ASN effettuata presso il MIUR a seguito di:
Correzioni imputabili a eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori.
Presenza di eventuali errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS
Variabilità nel tempo dei valori citazionali (per i settori bibliometrici)
Variabilità della finestra temporale considerata in funzione della sessione di domanda ASN a cui si partecipa.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle regole riportate nel DM 598/2018 e dell'allegata Tabella A e delle specifiche definite all'interno del Focus Group Cineca relativo al modulo IRIS ER. Il Cineca non si assume alcuna responsabilità in merito all'uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione.