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CINECA IRIS Institutional Research Information System
By analyzing a data set of 2.92 fb(-1) of e(+) e(-) collision data taken at root s = 3.773 GeVand 106.41 x 10(6) psi(3686) decays taken at root s = 3.686 GeVwith the BESIII detector at the BEPCII collider, we measure the branching fraction and the partial decay width for psi(3770)->gamma chi c0 to be B(psi(3770)->gamma chi c0) = (6.88 +/- 0.28 +/- 0.67) x 10(-3) and Gamma[psi(3770)->gamma chi c0] = (187 +/- 8 +/- 19) keV, respectively. These are the most precise measurements to date.
Measurement of the branching fraction for ψ(3770) → γ χc0
Ablikim, M.;Achasov, M. N.;Ai, X. C.;Albayrak, O.;Albrecht, M.;Ambrose, D. J.;AMOROSO, Antonio;An, F. F.;An, Q.;Bai, J. Z.;Baldini Ferroli, R.;Ban, Y.;Bennett, D. W.;Bennett, J. V.;Bertani, M.;Bettoni, D.;Bian, J. M.;BIANCHI, Fabrizio;Boger, E.;Boyko, I.;Briere, R. A.;Cai, H.;Cai, X.;Cakir, O.;Calcaterra, A.;Cao, G. F.;Cetin, S. A.;Chang, J. F.;Chelkov, G.;Chen, G.;Chen, H. S.;Chen, H. Y.;Chen, J. C.;Chen, M. L.;Chen, S. J.;Chen, X.;Chen, X. R.;Chen, Y. B.;Cheng, H. P.;Chu, X. K.;Cibinetto, G.;Dai, H. L.;Dai, J. P.;Dbeyssi, A.;Dedovich, D.;Deng, Z. Y.;Denig, A.;Denysenko, I.;DESTEFANIS, Marco Giovanni Maria;DE MORI, FRANCESCA;Ding, Y.;Dong, C.;Dong, J.;Dong, L. Y.;Dong, M. Y.;Dou, Z. L.;Du, S. X.;Duan, P. F.;Eren, E. E.;Fan, J. Z.;Fang, J.;Fang, S. S.;Fang, X.;Fang, Y.;Farinelli, R.;FAVA, Luciano;Fedorov, O.;Feldbauer, F.;Felici, G.;Feng, C. Q.;Fioravanti, E.;Fritsch, M.;Fu, C. D.;Gao, Q.;Gao, X. L.;Gao, X. Y.;Gao, Y.;Gao, Z.;Garzia, I.;Goetzen, K.;Gong, L.;Gong, W. X.;Gradl, W.;GRECO, Michela;Gu, M. H.;Gu, Y. T.;Guan, Y. H.;Guo, A. Q.;Guo, L. B.;Guo, Y.;Guo, Y. P.;Haddadi, Z.;Hafner, A.;Han, S.;Hao, X. Q.;Harris, F. A.;He, K. L.;Held, T.;Heng, Y. K.;Hou, Z. L.;Hu, C.;Hu, H. M.;HU, Jifeng;Hu, T.;Hu, Y.;Huang, G. S.;Huang, J. S.;Huang, X. T.;Huang, Y.;Hussain, T.;Ji, Q.;Ji, Q. P.;Ji, X. B.;Ji, X. L.;Jiang, L. W.;Jiang, X. S.;Jiang, X. Y.;Jiao, J. B.;Jiao, Z.;Jin, D. P.;Jin, S.;Johansson, T.;Julin, A.;Kalantar Nayestanaki, N.;Kang, X. L.;Kang, X. S.;Kavatsyuk, M.;Ke, B. C.;Kiese, P.;Kliemt, R.;Kloss, B.;Kolcu, O. B.;Kopf, B.;Kornicer, M.;Kuehn, W.;Kupsc, A.;Lange, J. S.;Lara, M.;Larin, P.;Leng, C.;Li, C.;Li, Cheng;Li, D. M.;Li, F.;Li, F. Y.;Li, G.;Li, H. B.;Li, J. C.;Li, Jin;Li, K.;Li, K.;Li, Lei;Li, P. R.;Li, Q. Y.;Li, T.;Li, W. D.;Li, W. G.;Li, X. L.;Li, X. M.;Li, X. N.;Li, X. Q.;Li, Z. B.;Liang, H.;Liang, Y. F.;Liang, Y. T.;Liao, G. R.;Lin, D. X.;Liu, B. J.;Liu, C. X.;Liu, D.;Liu, F. H.;Liu, Fang;Liu, Feng;Liu, H. B.;Liu, H. H.;Liu, H. H.;Liu, H. M.;Liu, J.;Liu, J. B.;Liu, J. P.;Liu, J. Y.;Liu, K.;Liu, K. Y.;Liu, L. D.;Liu, P. L.;Liu, Q.;Liu, S. B.;Liu, X.;Liu, Y. B.;Liu, Z. A.;Liu, Zhiqing;Loehner, H.;Lou, X. C.;Lu, H. J.;Lu, J. G.;Lu, Y.;Lu, Y. P.;Luo, C. L.;Luo, M. X.;Luo, T.;Luo, X. L.;Lyu, X. R.;Ma, F. C.;Ma, H. L;Ma, L. L.;Ma, Q. M.;Ma, T.;Ma, X. N.;Ma, X. Y.;Ma, Y. M.;Maas, F. E.;MAGGIORA, MARCO;Mao, Y. J.;Mao, Z. P.;MARCELLO, Simonetta;Messchendorp, J. G.;Min, J.;Mitchell, R. E.;Mo, X. H.;Mo, Y. J.;Morales Morales, C.;Muchnoi, N. Yu;Muramatsu, H.;Nefedov, Y.;Nerling, F.;Nikolaev, I. B.;Ning, Z.;Nisar, S.;Niu, S. L.;Niu, X. Y.;Olsen, S. L.;Ouyang, Q.;Pacetti, S.;Pan, Y.;Patteri, P.;Pelizaeus, M.;Peng, H. P.;Peters, K.;Pettersson, J.;Ping, J. L.;Ping, R. G.;Poling, R.;Prasad, V.;Qi, H. R.;Qi, M.;Qian, S.;Qiao, C. F.;Qin, L. Q.;Qin, N.;Qin, X. S.;Qin, Z. H.;Qiu, J. F.;Rashid, K. H.;Redmer, C. F.;Ripka, M.;Rong, G.;Rosner, C.h.;Ruan, X. D.;Santoro, V.;Sarantsev, A.;Savrié, M.;Schoenning, K.;Schumann, S.;Shan, W.;Shao, M.;Shen, C. P.;Shen, P. X.;Shen, X. Y.;Sheng, H. Y.;Song, W. M.;Song, X. Y.;SOSIO, Stefano;SPATARO, STEFANO GIOVANNI;Sun, G. X.;Sun, J. F.;Sun, S. S.;Sun, Y. J.;Sun, Y. Z.;Sun, Z. J.;Sun, Z. T.;Tang, C. J.;Tang, X.;Tapan, I.;Thorndike, E. H.;Tiemens, M.;Ullrich, M.;Uman, I.;Varner, G. S.;Wang, B.;Wang, B. L.;Wang, D.;Wang, D. Y.;Wang, K.;Wang, L. L.;Wang, L. S.;Wang, M.;Wang, P.;Wang, P. L.;Wang, S. G.;Wang, W.;Wang, W. P.;Wang, X. F.;Wang, Y. D.;Wang, Y. F.;Wang, Y. Q.;Wang, Z.;Wang, Z. G.;Wang, Z. H.;Wang, Z. Y.;Weber, T.;Wei, D. H.;Wei, J. B.;Weidenkaff, P.;Wen, S. P.;Wiedner, U.;Wolke, M.;Wu, L. H.;Wu, Z.;Xia, L.;Xia, L. G.;Xia, Y.;Xiao, D.;Xiao, H.;Xiao, Z. J.;Xie, Y. G.;Xiu, Q. L.;Xu, G. F.;Xu, L.;Xu, Q. J.;Xu, Q. N.;Xu, X. P.;Yan, L.;Yan, W. B.;Yan, W. C.;Yan, Y. H.;Yang, H. J.;Yang, H. X.;Yang, L.;Yang, Y. X.;Ye, M.;Ye, M. H.;Yin, J. H.;Yu, B. X.;Yu, C. X.;Yu, J. S.;Yuan, C. Z.;Yuan, W. L.;Yuan, Y.;Yuncu, A.;Zafar, A. A.;Zallo, A.;Zeng, Y.;Zeng, Z.;Zhang, B. X.;Zhang, B. Y.;Zhang, C.;Zhang, C. C.;Zhang, D. H.;Zhang, H. H.;Zhang, H. Y.;Zhang, J. J.;Zhang, J. L.;Zhang, J. Q.;Zhang, J. W.;Zhang, J. Y.;Zhang, J. Z.;Zhang, K.;Zhang, L.;Zhang, X. Y.;Zhang, Y.;Zhang, Y. H.;Zhang, Y. N.;Zhang, Y. T.;Zhang, Yu;Zhang, Z. H.;Zhang, Z. P.;Zhang, Z. Y.;Zhao, G.;Zhao, J. W.;Zhao, J. Y.;Zhao, J. Z.;Zhao, Lei;Zhao, Ling;Zhao, M. G.;Zhao, Q.;Zhao, Q. W.;Zhao, S. J.;Zhao, T. C.;Zhao, Y. B.;Zhao, Z. G.;Zhemchugov, A.;Zheng, B.;Zheng, J. P.;Zheng, W. J.;Zheng, Y. H.;Zhong, B.;Zhou, L.;Zhou, X.;Zhou, X. K.;Zhou, X. R.;Zhou, X. Y.;Zhu, K.;Zhu, K. J.;Zhu, S.;Zhu, S. H.;Zhu, X. L.;Zhu, Y. C.;Zhu, Y. S.;Zhu, Z. A.;Zhuang, J.;ZOTTI, LAURA;Zou, B. S.;Zou, J. H.
2016-01-01
Abstract
By analyzing a data set of 2.92 fb(-1) of e(+) e(-) collision data taken at root s = 3.773 GeVand 106.41 x 10(6) psi(3686) decays taken at root s = 3.686 GeVwith the BESIII detector at the BEPCII collider, we measure the branching fraction and the partial decay width for psi(3770)->gamma chi c0 to be B(psi(3770)->gamma chi c0) = (6.88 +/- 0.28 +/- 0.67) x 10(-3) and Gamma[psi(3770)->gamma chi c0] = (187 +/- 8 +/- 19) keV, respectively. These are the most precise measurements to date.
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simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2018-2020 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione.
La simulazione si basa sui dati IRIS e presenta gli indicatori calcolati alla data indicata sul report. Si ricorda che in sede di domanda ASN presso il MIUR gli indicatori saranno invece calcolati a partire dal 1° gennaio rispettivamente del quinto/decimo/quindicesimo anno precedente la scadenza del quadrimestre di presentazione della domanda (art 2 del DM 598/2018).
In questa simulazione pertanto il valore degli indicatori potrà differire da quello conteggiato all’atto della domanda ASN effettuata presso il MIUR a seguito di:
Correzioni imputabili a eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori.
Presenza di eventuali errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS
Variabilità nel tempo dei valori citazionali (per i settori bibliometrici)
Variabilità della finestra temporale considerata in funzione della sessione di domanda ASN a cui si partecipa.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle regole riportate nel DM 598/2018 e dell'allegata Tabella A e delle specifiche definite all'interno del Focus Group Cineca relativo al modulo IRIS ER. Il Cineca non si assume alcuna responsabilità in merito all'uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione.