Attenzione: i dati modificati non sono ancora stati salvati. Per confermare inserimenti o cancellazioni di voci è necessario confermare con il tasto INSERISCI in fondo alla pagina
CINECA IRIS Institutional Research Information System
A partial-wave analysis is performed for the process e+e-→K+K-π0π0 at the center-of-mass energies ranging from 2.000 to 2.644 GeV. The data samples of e+e-collisions, collected by the BESIII detector at the BEPCII collider with a total integrated luminosity of 300 pb-1, are analyzed. The total Born cross sections for the process e+e-→K+K-π0π0, as well as the Born cross sections for the subprocesses e+e-→φπ0π0, K+(1460)K-, K1+(1400)K-, K1+(1270)K-, and K∗+(892)K∗-(892), are measured versus the center-of-mass energy. The corresponding results for e+e-→K+K-π0π0 and φπ0π0 are consistent with those of BABAR with better precision. By analyzing the cross sections for the four subprocesses, K+(1460)K-, K1+(1400)K-, K1+(1270)K-, and K∗+(892)K∗-(892), a structure with mass M=(2126.5±16.8±12.4) MeV/c2 and width Γ=(106.9±32.1±28.1) MeV is observed with an overall statistical significance of 6.3σ, although with very limited significance in the subprocesses e+e-→K1+(1270)K- A nd K∗+(892)K∗-(892). The resonant parameters of the observed structure suggest it can be identified with the φ(2170), thus the results provide valuable input to the internal nature of the φ(2170).
Observation of a Resonant Structure in e+e-→K+K-π0π0
Ablikim M.;Achasov M. N.;Adlarson P.;Ahmed S.;Albrecht M.;Amoroso A.;An Q.;Anita A.;Bai Y.;Bakina O.;Baldini Ferroli R.;Balossino I.;Ban Y.;Begzsuren K.;Bennett J. V.;Berger N.;Bertani M.;Bettoni D.;Bianchi F.;Biernat J.;Bloms J.;Boyko I.;Briere R. A.;Cai H.;Cai X.;Calcaterra A.;Cao G. F.;Cao N.;Cetin S. A.;Chang J. F.;Chang W. L.;Chelkov G.;Chen D. Y.;Chen G.;Chen H. S.;Chen M. L.;Chen S. J.;Chen X. R.;Chen Y. B.;Cheng W.;Cibinetto G.;Cossio F.;Cui X. F.;Dai H. L.;Dai J. P.;Dai X. C.;Dbeyssi A.;Dedovich D.;Deng Z. Y.;Denig A.;Denysenko I.;Destefanis M.;De Mori F.;Ding Y.;Dong C.;Dong J.;Dong L. Y.;Dong M. Y.;Du S. X.;Fang J.;Fang S. S.;Fang Y.;Farinelli R.;Fava L.;Feldbauer F.;Felici G.;Feng C. Q.;Fritsch M.;Fu C. D.;Fu Y.;Gao X. L.;Gao Y.;Gao Y.;Gao Y. G.;Garzia I.;Gersabeck E. M.;Gilman A.;Goetzen K.;Gong L.;Gong W. X.;Gradl W.;Greco M.;Gu L. M.;Gu M. H.;Gu S.;Gu Y. T.;Guan C. Y.;Guo A. Q.;Guo L. B.;Guo R. P.;Guo Y. P.;Guo Y. P.;Guskov A.;Han S.;Han T. T.;Han T. Z.;Hao X. Q.;Harris F. A.;He K. L.;Heinsius F. H.;Held T.;Heng Y. K.;Himmelreich M.;Holtmann T.;Hou Y. R.;Hou Z. L.;Hu H. M.;Hu J. F.;Hu T.;Hu Y.;Huang G. S.;Huang L. Q.;Huang X. T.;Huesken N.;Hussain T.;Ikegami Andersson W.;Imoehl W.;Irshad M.;Jaeger S.;Janchiv S.;Ji Q.;Ji Q. P.;Ji X. B.;Ji X. L.;Jiang H. B.;Jiang X. S.;Jiang X. Y.;Jiao J. B.;Jiao Z.;Jin D. P.;Jin S.;Jin Y.;Johansson T.;Kalantar-Nayestanaki N.;Kang X. S.;Kappert R.;Kavatsyuk M.;Ke B. C.;Keshk I. K.;Khoukaz A.;Kiese P.;Kiuchi R.;Kliemt R.;Koch L.;Kolcu O. B.;Kopf B.;Kuemmel M.;Kuessner M.;Kupsc A.;Kurth M. G.;Kuhn W.;Lane J. J.;Lange J. S.;Larin P.;Lavezzi L.;Leithoff H.;Lellmann M.;Lenz T.;Li C.;Li C. H.;Li C.;Li D. M.;Li F.;Li G.;Li H. B.;Li H. J.;Li J. C.;Li J. L.;Li K.;Li L. K.;Li L.;Li P. L.;Li P. R.;Li S. Y.;Li W. D.;Li W. G.;Li X. H.;Li X. L.;Li X. N.;Li Z. B.;Li Z. Y.;Liang H.;Liang H.;Liang Y. F.;Liang Y. T.;Liao L. Z.;Libby J.;Lin C. X.;Lin D. X.;Liu B.;Liu B. J.;Liu C. X.;Liu D.;Liu D. Y.;Liu F. H.;Liu F.;Liu F.;Liu H. B.;Liu H. M.;Liu H.;Liu H.;Liu J. B.;Liu J. Y.;Liu K.;Liu K. Y.;Liu K.;Liu L.;Liu L. Y.;Liu Q.;Liu S. B.;Liu S.;Liu T.;Liu X.;Liu X. Y.;Liu Y. B.;Liu Z. A.;Liu Z. Q.;Long Y. F.;Lou X. C.;Lu H. J.;Lu J. D.;Lu J. G.;Lu X. L.;Lu Y.;Lu Y. P.;Luo C. L.;Luo M. X.;Luo P. W.;Luo T.;Luo X. L.;Lusso S.;Lyu X. R.;Ma F. C.;Ma H. L.;Ma L. L.;Ma M. M.;Ma Q. M.;Ma R. Q.;Ma R. T.;Ma X. N.;Ma X. X.;Ma X. Y.;Ma Y. M.;Maas F. E.;Maggiora M.;Maldaner S.;Malde S.;Malik Q. A.;Mangoni A.;Mao Y. J.;Mao Z. P.;Marcello S.;Meng Z. X.;Messchendorp J. G.;Mezzadri G.;Min J.;Min T. J.;Mitchell R. E.;Mo X. H.;Mo Y. J.;Morales Morales C.;Muchnoi N. Y.;Muramatsu H.;Nakhoul S.;Nefedov Y.;Nerling F.;Nikolaev I. B.;Ning Z.;Nisar S.;Olsen S. L.;Ouyang Q.;Pacetti S.;Pan X.;Pan Y.;Papenbrock M.;Pathak A.;Patteri P.;Pelizaeus M.;Peng H. P.;Peters K.;Pettersson J.;Ping J. L.;Ping R. G.;Pitka A.;Poling R.;Prasad V.;Qi H.;Qi H. R.;Qi M.;Qi T. Y.;Qian S.;Qiao C. F.;Qin L. Q.;Qin X. P.;Qin X. S.;Qin Z. H.;Qiu J. F.;Qu S. Q.;Rashid K. H.;Ravindran K.;Redmer C. F.;Richter M.;Rivetti A.;Rodin V.;Rolo M.;Rong G.;Rosner C.;Rump M.;Sarantsev A.;Savrie M.;Schelhaas Y.;Schnier C.;Schoenning K.;Shan D. C.;Shan W.;Shan X. Y.;Shao M.;Shen C. P.;Shen P. X.;Shen X. Y.;Sheng H. Y.;Shi H. C.;Shi R. S.;Shi X.;Shi X. D.;Song J. J.;Song Q. Q.;Song X. Y.;Song Y. X.;Sosio S.;Sowa C.;Spataro S.;Sui F. F.;Sun G. X.;Sun J. F.;Sun L.;Sun S. S.;Sun T.;Sun W. Y.;Sun Y. J.;Sun Y. K.;Sun Y. Z.;Sun Z. J.;Sun Z. T.;Tan Y. X.;Tang C. J.;Tang G. Y.;Tang J.;Tang X.;Thoren V.;Tsednee B.;Uman I.;Wang B.;Wang B. L.;Wang C. W.;Wang D. Y.;Wang H. P.;Wang K.;Wang L. L.;Wang L. S.;Wang M.;Wang M. Z.;Wang M.;Wang P. L.;Wang W. P.;Wang X.;Wang X. F.;Wang X. L.;Wang Y.;Wang Y.;Wang Y. D.;Wang Y. F.;Wang Y. Q.;Wang Z.;Wang Z. G.;Wang Z. Y.;Wang Z.;Wang Z.;Weber T.;Wei D. H.;Weidenkaff P.;Weidner F.;Wen H. W.;Wen S. P.;White D. J.;Wiedner U.;Wilkinson G.;Wolke M.;Wollenberg L.;Wu J. F.;Wu L. H.;Wu L. J.;Wu X.;Wu Z.;Xia L.;Xiao H.;Xiao S. Y.;Xiao Y. J.;Xiao Z. J.;Xie Y. G.;Xie Y. H.;Xing T. Y.;Xiong X. A.;Xu G. F.;Xu J. J.;Xu Q. J.;Xu W.;Xu X. P.;Yan L.;Yan L.;Yan W. B.;Yan W. C.;Yan X.;Yang H. J.;Yang H. X.;Yang L.;Yang R. X.;Yang S. L.;Yang Y. H.;Yang Y. X.;Yang Y.;Yang Z.;Ye M.;Ye M. H.;Yin J. H.;You Z. Y.;Yu B. X.;Yu C. X.;Yu G.;Yu J. S.;Yu T.;Yuan C. Z.;Yuan W.;Yuan X. Q.;Yuan Y.;Yue C. X.;Yuncu A.;Zafar A. A.;Zeng Y.;Zhang B. X.;Zhang B. Y.;Zhang C. C.;Zhang D. H.;Zhang G.;Zhang H. H.;Zhang H. Y.;Zhang J. L.;Zhang J. Q.;Zhang J. W.;Zhang J. Y.;Zhang J. Z.;Zhang J.;Zhang J.;Zhang L.;Zhang L.;Zhang S.;Zhang S. F.;Zhang T. J.;Zhang X. Y.;Zhang Y.;Zhang Y. H.;Zhang Y. T.;Zhang Y.;Zhang Y.;Zhang Y.;Zhang Z. H.;Zhang Z. Y.;Zhao G.;Zhao J.;Zhao J. W.;Zhao J. Y.;Zhao J. Z.;Zhao L.;Zhao L.;Zhao M. G.;Zhao Q.;Zhao S. J.;Zhao T. C.;Zhao Y. B.;Zhao Z. G.;Zhemchugov A.;Zheng B.;Zheng J. P.;Zheng Y.;Zheng Y. H.;Zhong B.;Zhong C.;Zhou L.;Zhou L. P.;Zhou Q.;Zhou X.;Zhou X. K.;Zhou X. R.;Zhu A. N.;Zhu J.;Zhu K.;Zhu K. J.;Zhu S. H.;Zhu W. J.;Zhu X. L.;Zhu Y. C.;Zhu Y. S.;Zhu Z. A.;Zhuang J.;Zou B. S.;Zou J. H.
2020-01-01
Abstract
A partial-wave analysis is performed for the process e+e-→K+K-π0π0 at the center-of-mass energies ranging from 2.000 to 2.644 GeV. The data samples of e+e-collisions, collected by the BESIII detector at the BEPCII collider with a total integrated luminosity of 300 pb-1, are analyzed. The total Born cross sections for the process e+e-→K+K-π0π0, as well as the Born cross sections for the subprocesses e+e-→φπ0π0, K+(1460)K-, K1+(1400)K-, K1+(1270)K-, and K∗+(892)K∗-(892), are measured versus the center-of-mass energy. The corresponding results for e+e-→K+K-π0π0 and φπ0π0 are consistent with those of BABAR with better precision. By analyzing the cross sections for the four subprocesses, K+(1460)K-, K1+(1400)K-, K1+(1270)K-, and K∗+(892)K∗-(892), a structure with mass M=(2126.5±16.8±12.4) MeV/c2 and width Γ=(106.9±32.1±28.1) MeV is observed with an overall statistical significance of 6.3σ, although with very limited significance in the subprocesses e+e-→K1+(1270)K- A nd K∗+(892)K∗-(892). The resonant parameters of the observed structure suggest it can be identified with the φ(2170), thus the results provide valuable input to the internal nature of the φ(2170).
Ablikim M.; Achasov M.N.; Adlarson P.; Ahmed S.; Albrecht M.; Amoroso A.; An Q.; Anita A.; Bai Y.; Bakina O.; Baldini Ferroli R.; Balossino I.; Ban Y....espandi
I documenti in IRIS sono protetti da copyright e tutti i diritti sono riservati, salvo diversa indicazione.
Utilizza questo identificativo per citare o creare un link a questo documento: https://hdl.handle.net/2318/1796552
Citazioni
3
43
37
social impact
Conferma cancellazione
Sei sicuro che questo prodotto debba essere cancellato?
simulazione ASN
Il report seguente simula gli indicatori relativi alla produzione scientifica in relazione alle soglie ASN 2023-2025 del proprio SC/SSD. Si ricorda che il superamento dei valori soglia (almeno 2 su 3) è requisito necessario ma non sufficiente al conseguimento dell'abilitazione.
La simulazione si basa sui dati IRIS e presenta gli indicatori calcolati alla data indicata sul report. Si ricorda che in sede di domanda ASN presso il MIUR gli indicatori saranno invece calcolati a partire dal 1° gennaio rispettivamente del quinto/decimo/quindicesimo anno precedente la scadenza del quadrimestre di presentazione della domanda (art 2 del DM 598/2018).
In questa simulazione pertanto il valore degli indicatori potrà differire da quello conteggiato all’atto della domanda ASN effettuata presso il MIUR a seguito di:
Correzioni imputabili a eventuali periodi di congedo obbligatorio, che in sede di domanda ASN danno diritto a incrementi percentuali dei valori.
Presenza di eventuali errori di catalogazione e/o dati mancanti in IRIS
Variabilità nel tempo dei valori citazionali (per i settori bibliometrici)
Variabilità della finestra temporale considerata in funzione della sessione di domanda ASN a cui si partecipa.
La presente simulazione è stata realizzata sulla base delle regole riportate nel DM 598/2018 e dell'allegata Tabella A e delle specifiche definite all'interno del Focus Group Cineca relativo al modulo IRIS ER. Il Cineca non si assume alcuna responsabilità in merito all'uso che il diretto interessato o terzi faranno della simulazione.
Errore
Errore
Informativa cookie
Utilizziamo cookie di prima e di terza parte per garantire la funzionalità del sito e per mostrare "le citazioni sociali (PLUMX)", "le pubblicazioni suggerite (core recommender)", "il grafico delle citazioni" e "le licenze dei fulltext". I Cookie di terze parti sono disattivati di default salvo esplicito consenso (Accetta tutti).
Preferenze cookie
Utilizzo dei cookie?
Utilizziamo i cookie per consentire il funzionamento del sito e per migliorare la tua esperienza online. Puoi scegliere per ogni categoria se abilitarli/disabilitarli quando vuoi. Per maggiori dettagli relativi ai cookie ed altri dati sensibili, puoi leggere la cookie policy e la privacy policy integrale.
Questi cookie sono essenziali per il funzionamento del nostro sito. Senza questi cookie, il sito potrebbe non funzionare correttamente.
Questi cookie consentono al sito di ricordare le scelte che hai eseguito in precedenza
Nome
Dominio
Durata
Descrizione
_pk.*
matomo.valueforyou.cineca.it
sessione
permette il tracciamento delle scelte fatte dall'utente
Questi cookie consentono al sito di accedere a funzionalità esterne
Nome
Dominio
Durata
Descrizione
s_.*
plu.mx
sessione
recupero grafico citazioni sociali da plumx
A_.*
core.ac.uk
7 giorni
recupero pubblicazioni consigliate per il pannello core-recommander
GS_.*
gstatic.com
richiesta http
visualizza grafico citazioni
CC_.*
creativecommons.org
richiesta http
visualizza licenza bitstream
Maggiori informazioni
Per qualsiasi domanda in relazione alle nostre policy sui cookie e sulle tue scelte, puoi visualizzare l'informativa completa a questo url.